Поиск

Полнотекстовый поиск:
Где искать:
везде
только в названии
только в тексте
Выводить:
описание
слова в тексте
только заголовок

Рекомендуем ознакомиться

'Документ'
Важность выбора места размещения будущего магазина предопределяется несколькими причинами. Во - первых, месторасположение – существенный фактор привл...полностью>>
'Семинар'
Важнейшей составной частью учебного процесса в юридических высших учебных заведениях являются практические и семинарские занятия, на которых студенты...полностью>>
'Тезисы'
9-10 октября Национальная юридическая академия Украины им.Ярослава Мудрого проводит Международную научно-практическую конференцию "Современные п...полностью>>
'Публичный отчет'
Бухгалтерские документы представляются с подтверждением сдачи в налоговый орган (отметка налогового органа, либо протокол входного контроля, либо почт...полностью>>

Вавилова закон

Главная > Закон
Сохрани ссылку в одной из сетей:

Если у и со постоянны, В. д. наз. равномерным. В этом случае шаг винта h=2v/=2p также постоя­нен, а любая точка винта, не лежа­щая на его оси, описывает винтовую линию.

Любое сложное движение свобод­ного тв. тела слагается в общем слу­чае из серии элем. или мгнов. В. д. При этом ось В. д., наз. мгновен­ной винтовой осью, непре­рывно изменяет своё направление в пр-ве и в самом движущемся теле.

С. М. Тарг.

ВИНЬЕТИРОВАНИЕ (от франц. vi­gnette — заставка), частичное затене­ние пучка лучей, проходящего через оптич. систему, обусловленное его ограничением диафрагмами системы. В. приводит к уменьшению освещён­ности изображения, даваемого систе­мой, при переходе от центра к краю поля зрения. Степень понижения ос­вещённости изображения в результате В. характеризуется коэфф. виньетирования, к-рый равен отношению те­лесных углов (или площадей попереч­ных сечений) двух проходящих через систему пучков световых лучей — наклонного и осевого, идущих от равноудалённых от системы точек. Коэфф. В. обычно выражается в %.В. полностью отсутствует только при совпадении плоскости входного люка (см. Поле зрения) с плоскостью объекта (соотв. плоскости выходного люка с плоскостью изображения); при этом изображение резко ограничено. В зеркальных и зеркально-линзовых системах возможно В., вызванное наличием 2-го отражат. элемента, пре­пятствующего распространению центр. лучей пучка.

В. играет существ. роль в фотообъ­ективах. Обычно оно не превышает 30—40%, но в широкоугольных объек­тивах может достигать 50—60%, в ре­зультате чего фотопластинка или фото­плёнка оказывается недоэкспонированной на краях. С возможностью В. необходимо считаться в спектральном, анализе, напр. в случае, когда должна быть обеспечена равномерная по всей высоте освещённость изображения щели спектрографа.

ВИРИАЛА ТЕОРЕМА (нем. Virial, от лат. vires, мн. ч. от vis — сила), соотношение, связывающее ср. кинетич. энергию ξk системы ч-ц, дви­жущихся в конечной области пр-ва, с действующими в ней силами:

где riрадиус-вектор i-той ч-цы, fi сила, действующая на неё; черта сверху означает усреднение по доста­точно большому промежутку времени.

Сумма

в и р и а л о м

Клаузиуса (нем. учёный Р. Клаузиус в 1870 доказал В. т. для классич. системы матер. точек). Если силы V характеризуются потенциалом U (r) (силовое поле потенциально), то вместо (*) имеем:

77

Для систем с U~1/r (взаимодейст­вующие по закону Кулона заряж. ч-цы или ч-цы в поле тяготения) ξк= -U/2. Отсюда следует, напр., что для косм. тела (звёзды и др.) его гравитац. энергия UG отрицательна и по абс. значению вдвое больше кинетич. энергии поступат. теплового дви­жения ч-ц в-ва (энергия вращат. движения молекул, энергия колеба­ний атомов в молекулах и др. виды энергии внутримол. и внутриат. дви­жения в это соотношение не входят). Полная энергия такой системы ξ=ξk+UG=-ξk, т.е. сообщение звезде энергии уменьшает энергию теплового движения её ч-ц (пони­жает темп-ру), а излучение энергии звездой приводит к увеличению кинетич. энергии ч-ц и увеличению темп-ры звезды (сжимаясь, звезда разогре­вается) .

Для равновесной системы, обладаю­щей, кроме кинетич. энергии молекул ξk, кинетич. энергией турбулент­ного движения ξT и магн. энергией ξм, В. т. записывается в виде:

2(ξkT) + UG + ξM = 0.

• Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Механика, 3 изд., М., 1973 (Теоретическая физика, т. 1); 3 е л ь д о в и ч Я. Б., Н о в и к о в И. Д., Теория тяготения и эволю­ция звезд, М., 1971.

ВИРТУАЛЬНЫЕ ПЕРЕМЕЩЕНИЯ,

то же, что возможные перемещения.

ВИРТУАЛЬНЫЕ ПЕРЕХОДЫ в кван­товой теории, переходы физ. микроси­стемы из одного состояния в другое, связанные с рождением и уничтоже­нием виртуальных частиц. ВИРТУАЛЬНЫЕ СОСТОЯНИЯ в квантовой теории, короткоживущие промежуточные состояния микросисте­мы, в к-рых нарушается обычная связь между энергией, импульсом и массой системы (см. Виртуальные частицы). В. с. обычно возникают при столкно­вениях микрочастиц. Напр., столкно­вение нейтронов ' с протонами в су­щественной мере происходит путём образования и быстрого распада дей­трона в В. с.

ВИРТУАЛЬНЫЕ ЧАСТИЦЫ в кван­товой теории, частицы, к-рые имеют такие же квант. числа (спин, электрич. и барионный заряды и др.), что и соответствующие реальные ч-цы, но для к-рых не выполняется обычная (справедливая для реальных ч-ц) связь между энергией (ξ), импульсом (р) и массой (m) ч-цы: ξ2р2с2+m2c4. Воз­можность такого нарушения вытекает из квант. неопределённостей соотноше­ния между энергией и временем и мо­жет происходить лишь на малом про­межутке времени (что препятствует эксперим. регистрации В. ч.); поэтому В. ч. существуют только в промежу­точных (имеющих малую длитель­ность) состояниях и не могут быть зарегистрированы. Особая роль В. ч. состоит в том, что они явл. переносчиками вз-ствия. Напр., два эл-на взаи­модействуют друг с другом путём испускания одним эл-ном и погло­щения другим виртуального фотона. Адроны при высоких энергиях в осн. взаимодействуют друг с другом путём обмена комплексом В. ч., наз. р е д ж е о н о м (см. Редже полюсов метод). Каждый из этих последоват. актов (поглощения и испускания) невоз­можен без нарушения связи между импульсом и энергией.

• См. лит. при ст. Квантовая теория поля.

А. В. Ефремов.

ВИСКОЗИМЕТР (от позднелат. viscosus — вязкий и греч. metreo — изме­ряю), прибор для определения вяз­кости. Наиболее распространены В. капиллярные, ротационные, с дви­жущимся шариком, ультразвуковые. Определение вязкости капил­лярными В. основано на Пуазёйля законе и состоит в измерении времени протекания известного кол-ва жид­кости или газа через узкие трубки круглого сечения (капилляры) при заданном перепа­де давления (рис.). В ротационных В. исследуемая вязкая среда находится в за­зоре между двумя соосными телами (ци­линдры, конусы, сферы,

Стеклянный капиллярный вискозиметр: 1 — измерит. резервуар; 2 — капилляр; 3 — приёмный сосуд; M1 и М2 — метки, служащие для измерения времени ис­течения жидкости из изме­рит. резервуара.

их сочетание), причём одно из тел (ро­тор) вращается, а другое неподвижно. Вязкость определяется по крутящему моменту при заданной угл. скорости или по угл. скорости при заданном крутящем моменте. Действие В. с движущимся шариком в трубке с исследуемой жидкостью осно­вано на Стокса законе; вязкость оп­ределяется по скорости прохождения падающим шариком промежутков между метками на трубке В.

Действие ультразвуковых В. основано на измерении скорости за­тухания колебаний пластинки из магнитострикц. материала, погружённой в исследуемую среду. Колебания воз­буждаются короткими (~10—30 мкс) импульсами тока в катушке, на­мотанной на пластинку. При коле­баниях пластинки в этой же катушке наводится эдс, пропорц. скорости пла­стинки, колебания к-рой затухают тем быстрее, чем больше вязкость среды. При уменьшении эдс до нек-рого по­рогового значения в катушку посту­пает новый возбуждающий импульс. Вязкость среды определяют по час­тоте следования импульсов.

Помимо В., позволяющих выразить результаты измерений в единицах

динамич. или кинематич. вязкости, существуют В. для измерения вяз­кости жидкостей в условных едини­цах (напр., с). Такой В. представляет собой сосуд с калиброванной сточной трубкой; вязкость оценивается по вре­мени истечения определ. объёма жид­кости.

•Измерения в промышленности, пер. с нем., ., 1980.

ВИСКОЗИМЕТРИЯ, раздел измерит. физики и техники, посвящённый из­учению и разработке методов измере­ния вязкости. Разнообразие методов и конструкций приборов для измере­ния вязкости — вискозиметров — об­условлено широким диапазоном зна­чений вязкости (от 10-5 Н•с/м2 у га­зов до 1012 Н•с/м2 у нек-рых полиме­ров), а также необходимостью изме­рять вязкость в условиях низких и высоких темп-р и давлений (напр., вязкость сжиженных газов, расплав­ленных металлов, водяного пара при высоких давлениях). Наиболее рас­пространены методы В., основанные на Пуазёйля законе, Стокса законе, на изучении затухания периодич. ко­лебаний пластины, помещённой в ис­следуемую среду, и др.

Особую группу образуют методы измерения вязкости в малых объ­ёмах среды (микровязкость). Они осно­ваны на наблюдении броуновского движения, подвижности ионов, диф­фузии ч-ц.

• Барр Г., Вискозиметрия, пер. с англ., Л.— М., 1938; Тарг С. М., Основные за­дачи теории ламинарных течений, М., 1951; Ф у к с Г. И., Вязкость и пластичность неф­тепродуктов, М., 1951; Голубев И. Ф., Вязкость газов и газовых смесей, М., 1959. См. также лит. при ст. Вискозиметр.

ВИХРЕВОЕ ДВИЖЕНИЕ, движение жидкости или газа, при к-ром их ма­лые элементы (ч-цы) перемещаются не только поступательно, но и вращаются около нек-рой мгновенной оси.

Подавляющее большинство течений жидкости и газа, к-рые происходят в природе или осуществляются в тех­нике, представляет собой В. д. Напр., при движении воды в трубе имеет место В. д. как в случае ламинарного течения, так и в случае турбулент­ного течения. Вращение элем. объ­ёмов обусловлено здесь тем, что на стенке из-за прилипания жидкости скорость её равна нулю, а при удале­нии от стенки быстро возрастает, так что скорости соседних слоев значи­тельно отличаются друг от друга. В ре­зультате тормозящего действия одного слоя и ускоряющего действия дру­гого возникает вращение ч-ц, т. е. имеет место В. д. Примерами В. д. явл. также: вихри воздуха в атмосфе­ре, к-рые часто принимают огромные размеры и образуют смерчи и циклоны; водяные вихри, к-рые образуются сзади устоев моста; воронки в воде реки и т. п.

Количественно В. д. можно оха­рактеризовать вектором  угл. ско­рости вращения ч-ц, к-рый зависит от координат точки в потоке и от вре­мени. Вектор и наз. вихрем среды

78

в данной точке; если =0 в нек-рой области течения, то в этой области течение безвихревое. Вращающиеся среды могут образовывать вихревые трубки или отд. слои. Вихревая труб­ка не может иметь внутри жидкости ни начала, ни конца; она или может быть замкнутой (вихревое кольцо), или должна иметь начало и конец на границах жидкости (напр., на поверх­ности обтекаемого тела; на поверх­ности сосуда, внутри к-рого заклю­чена жидкость; на поверхности зем­ли — в случае смерчей; на поверхности воды или на дне реки — в случае вих­рей в текущей воде и т. п.).

В движущейся среде, лишённой вязкости (идеальная жидкость), вих­ри не могли бы самопроизвольно по­явиться, а будучи созданы, не могли бы затухать. В средах с малой вязко­стью (вода, воздух) В. д. возникает в тех областях течения, где вязкость всего сильнее проявляется: в слое вблизи обтекаемого тела, в т. н. по­граничном слое, заполненном сильно завихрённой средой. Вихри погранич­ного слоя сбегают с поверхности об­текаемого тела и создают за этим те­лом след в форме тех или иных обра­зований (вихревых слоев или вихре­вых дорожек). Вихри, возникающие при движении тела в среде, опреде­ляют значит. часть подъёмной силы и силы лобового сопротивления, дей­ствующих на него. Поэтому изучение В. д. имеет большое значение для расчёта и конструирования крыльев самолётов, возд. винтов, лопаток тур­бин и т. д.

• Прандтль Л., Гидроаэромеханика, пер. с нем., 2 изд., М., 1951; Фабри­кант Н. Я., Аэродинамика. Общий курс, М., 1964.

ВИХРЕВЫЕ ТОКИ (токи Фуко), замк­нутые электрич. токи в массивном проводнике, возникающие при изме­нении пронизывающего его магн. по­тока. В. т. явл. индукционными то­ками (см. Электромагнитная индук­ция), они образуются в проводящем теле либо вследствие изменения во времени магн. поля, в к-ром оно нахо­дится (рис. 1),

Рис. 1. Вихревые то­ки (пунктирные ли­нии) в сердечнике ка­тушки, включённой в цепь перем. тока I; указанное направле­ние вихревых токов соответствует момен­ту увеличения магн. индукции В, создава­емой в сердечнике то­ком.

либо в результате дви­жения тела в магн. поле, приводя­щего к изменению магн. потока через тело или к.-л. его часть. В. т. замы­каются непосредственно в проводящей массе, образуя вихреобразные кон­туры. Согласно Ленца правилу, магн. поле В. т. направлено так, чтобы противодействовать изменению магн. потока, индуцирующему эти В. т.

В. т. приводят к неравномерному распределению магн. потока по сечению магнитопровода. Это объяс­няется тем, что в центре сечения магнитопровода напряжённость магн. поля В. т., направленная навстречу осн. магн. потоку, имеет наибольшее значение. В результате такого «вы­теснения» поля при высоких частотах поток проходит лишь в тонком поверх­ностном слое сердечника. Это явление наз. магнитным скин-эффектом (аналогично электрич. скин-эффекту).

В соответствии с Джоуля — Ленца законом, В. т. нагревают проводники, в к-рых они возникли, что приводит к потерям энергии. Для их умень­шения и снижения эффекта «вытеснения» магн. поля магнитопроводы из­готовляют не из сплошного куска, а из изолированных друг от друга отд. пластин, заменяют ферромагн. материалы магнитодиэлектриками и др.

Рис. 2. Возникновение электрич. скин-эф­фекта в проводнике с перем. током (Т указы­вает направление тока в нек-рый момент времени).

В. т. возникают и в самом провод­нике, по к-рому течёт перем. ток, что приводит к неравномерному распре­делению тока по сечению проводника. В моменты увеличения тока в про­воднике индукционные В. т. направ­лены у поверхности проводника по первичному току, а у оси провод­ника — навстречу току (рис. 2). В ре­зультате внутри проводника ток уменьшится, а у поверхности увели­чится. Токи высокой частоты практи­чески текут в тонком поверхностном слое, внутри же проводника тока нет. Это явление наз. электриче­ским скин-эффектом.

Вз-ствие В. т. с осн. магн. потоком приводит в движение проводящее тело. Это явление используется в измерит. технике, в машинах перем. тока и т. д.

ВИЦИНАЛЬ (от лат. vicinus — сосед­ний, близкий), побочная грань крис­талла, слабо отклонённая от к.-л. из осн. граней кристалла на малый (5°) угол. Поверхность В. представ­ляет собой лестницу из ступеней вы­сотой порядка долей или единиц пара­метров элементарной ячейки крис­талла, чередующихся с террасами, образованными участками осн. гра­ни. На каждой грани кристалла в про­цессе его роста может возникать по 2, 3, 4, 6 (в зависимости от точечной группы симметрии кристалла) В., наклонённых в разные стороны, но симметрически связанных и образую­щих пологие пирамидальные холмики. На одной грани может быть неск. вицинальных холмиков роста (рис.). Наклон В. роста определяется усло­виями кристаллизации. При раство­рении кристаллов образуются вицинальные ямки. Иногда В. обнаруживаются на поверхности скола.

ВЛАСОВА УРАВНЕНИЕ, кинетич. ур-ние (типа кинетического уравнения Больцмана) для бесстолкновительноц плазмы. См. Плазма.

ВМОРОЖЕННОСТЬ МАГНИТНОГО ПОЛЯ, см. Магнитная гидродина­мика.

ВНЕСИСТЕМНЫЕ ЕДИНИЦЫ, еди­ницы физ. величин, не входящие ни в одну из существующих систем еди­ниц. В. е. можно разделить на неза­висимые (определяемые без помощи других единиц, напр. градус Цельсия, бел) и произвольно выбранные, но выражаемые нек-рым числом других единиц (напр., атмосфера, лошадиная сила, световой год, парсек).

ВНЕШНЕЕ ТРЕНИЕ, см. Трение внешнее.

ВНУТРЕННЕЕ ТРЕНИЕ в твёрдых телах, свойство твёрдых тел необра­тимо превращать в теплоту механич. энергию, сообщённую телу в процессе его деформирования. В. т. связана с двумя разл. группами явлений — неупругостью и пластич. деформацией. Неупругость представляет собой отклонение от св-в упругости при деформировании тела в условиях, когда остаточные деформации практи­чески отсутствуют. При деформиро­вании с конечной скоростью в теле возникает отклонение от теплового равновесия. Напр., при изгибе равно­мерно нагретой тонкой пластинки, материал к-рой расширяется при на­гревании, растянутые волокна охла­дятся, сжатые — нагреются, вследст­вие чего возникает поперечный пере­пад темп-ры, т. е. упругое деформи­рование вызовет нарушение теплового равновесия. Последующее выравни­вание темп-ры путём теплопровод-

79

ности представляет собой процесс, сопровождаемый необратимым пере­ходом части упругой энергии в теп­лоту (т. н. релаксац. процесс — см. Релаксация). Этим объясняется на­блюдаемое на опыте затухание сво­бодных изгибных колебаний пластин­ки — т. н. термоупругий эф­фект.

При упругом деформировании спла­ва с равномерным распределением ато­мов разл. компонентов может про­изойти перераспределение атомов в в-ве, связанное с различием их разме­ров. Восстановление равновесного распределения атомов путём диффузии также представляет собой релаксац. процесс. Проявлениями неупругих, или релаксационных, св-в, кроме упо­мянутых, явл. упругое последействие в чистых металлах и сплавах, упру­гий гистерезис и др.

Деформация, возникающая в упру­гом теле, зависит не только от при­ложенных к нему внешних механич. сил, но и от темп-ры тела, его хим. состава, внешних магн. и электрич. полей (магнито- и электрострикция), величины зерна, его крист. структуры и т. д. Это приводит к многообразию релаксац. явлений, каждое из к-рых вносит свой вклад в В. т. Если в теле одновременно происходит неск. ре­лаксац. процессов, каждый из к-рых можно характеризовать своим време­нем релаксации i то совокупность всех времён релаксации отдельных ре­лаксац. процессов образует т.н. релак­сац. спектр этого материала, характе­ризующий его при данных условиях; каждое структурное изменение в об­разце меняет релаксац. спектр.

Величину В. т. измеряют по зату­ханию свободных колебаний (продоль­ных, поперечных, крутильных, изгиб­ных), по резонансной кривой для вы­нужденных колебаний, по относит. рассеянию упругой энергии за один период колебаний. В. т. явл. источни­ком сведений о процессах, возникаю­щих в тв. телах, в частности в чистых металлах и сплавах, подвергнутых разл. механич. и тепловым обработ­кам.

В. т. при пластической деформации. Если силы, дей­ствующие на тв. тело, превосходят предел упругости и возникает пластич. течение, то можно говорить о квазивязком сопротивлении течению (по аналогии с вязкой жидкостью), со­провождающимся превращением ме­ханич. энергии в теплоту. Механизм В. т. при пластич. деформации су­щественно отличается от механизма В. т. при неупругости (см. Пластич­ность, Ползучесть материалов). Раз­личие в механизмах рассеяния энер­гии определяет разницу в значениях вязкости, отличающихся на 5—7 по­рядков (вязкость пластич. течения, достигающая величины 1013—1015 Па•с.

всегда значительно выше вязкости, вычисляемой из упругих колебаний и равной 107—108 Па•с). По мере роста амплитуды упругих колебаний всё большую роль начинают играть плас­тич. сдвиги, и величина вязкости рас­тёт, приближаясь к значениям вяз­кости пластич. течения.

ВНУТРЕННЕЕ ТРЕНИЕ в жидкостях и газах, то же, что вязкость.

ВНУТРЕННЯЯ ЧЕТНОСТЬ (Р), одна из хар-к (квант. чисел) элем. ч-цы, определяющая поведение её волновой функции при пространственной ин­версии (зеркальном отражении), т. е. при замене координат х-х, y-у, z-z. Если при таком отражении  не меняет знака, В. ч. ч-цы положи­тельна (Р=+1), если меняет — отри­цательна (Р=-1). Для бозонов В. ч. ч-цы и античастицы одинаковы, для фермионов произведение В. ч. ч-цы и античастицы равно -1. См. также Чётность.

ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ, энергия физ. системы, зависящая от её внутр. состояния. В. э. включает энергию хаотического (теплового) движения всех микрочастиц системы (молекул, атомов, ионов и т. д.) и энергию вз-ствия этих ч-ц. Кинетич. энергия движения системы как целого и её потенц. энергия во внеш. силовых полях в В. э. не входят. В термодинамике и её приложениях представляет инте­рес не само значение В. э. системы, а её изменение при изменении состоя­ния системы. Поэтому обычно при­нимают во внимание только те со­ставляющие В. э., к-рые изменяются в рассматриваемых процессах изме­нения состояния в-ва. , Понятие «В. э.» ввёл в 1851 англ. учёный У. Томсон (лорд Кельвин), определив изменение В. э. (U) физ. системы в к.-н. процессе как алгебр. сумму количеств теплоты Q, к-рыми система обменивается в ходе процесса с окружающей средой, и работы А, совершённой системой или произведён­ной над ней:

U=Q+A. (*)

Принято считать работу положитель­ной, если она производится системой над внеш. телами, а кол-во теплоты положительным, если оно передаётся системе. Ур-ние (*) выражает первое начало термодинамики — закон со­хранения энергии в применении к про­цессам, в к-рых происходит передача теплоты. Согласно закону сохранения энергии, В. э. явл. однозначной ф-цией состояния физ. системы, т. е. одно­значной ф-цией независимых перемен­ных, определяющих это состояние, напр. темп-ры Т и объёма V (или дав­ления р). Однозначность В. э. при­водит к тому, что, хотя каждая из величин Q и А зависит от хар-ра про­цесса, переводящего систему из со­стояния с В. э. U1 в состояние с энер­гией U2, изменение U определяется лишь значениями В. э. в нач. и кон. состояниях: U=U2-U1. Для любого замкнутого процесса, возвра­щающего систему в первонач. состо­яние (U2=U1), изменение В. э. равно нулю и Q=A (см. Круговой процесс). Изменение В. э. системы в адиабати­ческом процессе (т. е. при Q=0) равно работе, производимой над системой или произведённой системой: U=A ад. В случае простейшей физ. системы с малым межмол. вз-ствием — идеаль­ного газа — изменение В. э. сводится к изменению кинетич. энергии молекул:

U=МсVТ,

где М — масса газа, cV уд. тепло­ёмкость при пост. объёме. . Поэтому U для идеального газа опреде­ляется только изменением темп-ры Т (закон Джоуля). В физ. системах, ч-цы к-рых взаимодействуют между собой (реальные газы, жидкости, тв. тела), В. э. включает также энергию межмол. и внутримол. вз-ствий. В. э. таких систем зависит как от темп-ры, так и от давления (объёма).

Экспериментально может быть из­мерено только изменение В. э. в к.-л. физ. процессе, то есть В. э. опреде­ляется с точностью до пост, слагае­мого. Методы статистической физики позволяют в принципе теоретически рассчитать В. э. физ. системы, но так­же лишь с точностью до пост. слагае­мого, зависящего от выбранного нуля отсчёта.

В области низких темп-р при Т0 В. э. конденсированных систем (жид­ких и тв. тел) приближается к определ. пост. значению U0 (см. Третье на­чало термодинамики). Значение U0 мо­жет быть принято за начало отсчёта В. э.

В. э. явл. термодинамич. потенциа­лом (как ф-ция энтропии S и объёма V), дифференцированием U по S и V можно определить ряд других пара­метров системы.

• См. лит. при ст. Потенциалы термоди­намические.

А. А. Лопаткин.

ВНУТРИКРИСТАЛЛИЧЕСКОЕ ПО­ЛЕ, электрич. поле, существующее внутри кристаллов вследствие того, что на коротких (порядка межатом­ных) расстояниях поля, создаваемые положит. и отрицат. зарядами, не скомпенсированы. Реже В. п. назы­ваются также существующие внутри нек-рых кристаллов магн. поля. Для расчётов электрич. В. п. часто поль­зуются приближением точечных за­рядов и диполей — ионы и молекулы, обладающие дипольным моментом, рассматриваются как точечные заря­ды или электрич. диполи, находящи­еся в узлах крист. решётки. В. п. мо­гут достигать напряжённости 108 В/см и более. Симметрия В. п. определяется гл. обр. симметрией кристалла. Ве­личина и симметрия В. п. в данной точке кристалла зависит от деформа­ций, от наличия примесей, дефектов и от поляризации кристалла. В. п. непрерывно колеблется в небольших пределах относительно своего ср. зна­чения благодаря колебаниям кристал-



Скачать документ

Похожие документы:

  1. Задачи: собрать и проанализировать различные источники информации о Вавилове

    Документ
    К сожалению, мы очень мало знаем о великих русских ученых, исследователях и путешественниках. Профессор П.А. Баранов, участник нескольких экспедиций Вавилова, писал: «Яркая и прекрасная жизнь Николая Ивановича долго будет привлекать
  2. Закон санкт-петербурга (2)

    Закон
    Утвердить: границы зон охраны объектов культурного наследия на территории Санкт-Петербурга с описанием указанных границ согласно приложению N 1 к настоящему Закону Санкт-Петербурга; режимы использования земель в границах зон охраны
  3. Закон приморского края (3)

    Закон
    Внести в приложение к Закону Приморского края от 21 августа2002 года № 2-КЗ "О судебных участках и должностях мировых судей в Приморском крае" (Ведомости Законодательного Собрания Приморского края, 2002, № 4, стр.
  4. Вавилова Елена Васильевна, к с/х н., профессор учебно-методический комплекс (1)

    Учебно-методический комплекс
    Учебно-методический комплекс по дисциплине «Торгово-экономические отношения России в современных условиях» составлен в соответствии с требованиями Государственного образовательного стандарта высшего профессионального образования (основной
  5. Закон гомологических рядов наследственной изменчивости

    Закон
    В 1908 году, в Москве, создана первая селекционная лаборатория, и Вавилов поступает в нее работать. Здесь он заинтересовался иммунитетом у растений к инфекционным заболеваниям.

Другие похожие документы..